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氣體流動計算
連續(xù)性方程: 流體在管道中作穩(wěn)定流動時,同一時間內(nèi)流過管道每一截面的流量質(zhì)量相等。即:
式中:ρ1、ρ2--截面1、2上流體的密度 kg/m3
A1、A2--截面1、2的截面積 m2
v1、v2--截面1、2上流體運動速度 m/s qm--質(zhì)量流量 kg/s 如果氣體運動速度很低,視為不可壓縮的,則:
式中:q--體積流量 m3/s 能量方程: 如果流體流動為穩(wěn)定流,由能量守恒關(guān)系可求得幾種形式的能量方程: 不可壓縮流體的伯努里方程:
式中:h1、h2--截面1、2處的位置度 m ;p1、p2--截面1、2處的壓力 Pa
ρ--流體的密度 kg/m3 ;g--流體的重力加速度 m/s2
v1、v2--截面1、2處的平均流速 m/s2 ;hW--截面1、2間損失掉的水頭m 如果忽略位置度h的影響,上式乘以ρg可得:
式中:--截面1、2間全部壓力損失;
--截面1、2間全部沿程壓力損失;
--截面1、2間全部局部壓力損失;
式中:l、d--管路長度和管內(nèi)徑 m ; λ--管路沿程阻力系數(shù),其值與氣體的流動狀態(tài)和管壁的相對粗糙度有關(guān); 對于層流流動狀態(tài)的空氣和水:
λ=64/Re; 式中:Re--雷諾數(shù),Re=vd/v ; v--氣體運動粘度 m2/s 當氣體為紊流流動狀態(tài)時:
式中:--f,局部阻力系數(shù);可壓縮氣體絕熱流動伯努里方程: 如果忽略氣體流動式的能量損失和位能變化則:
式中:k--絕熱指數(shù); 有機械功的壓縮氣體能量方程: 若在所研究的管道兩截面1-1與2-2之間有流體機械(如壓氣機、鼓風機或活塞)對單位質(zhì)量氣體做功,則絕熱過程能量方程為:
由此式可得: 絕熱過程:
多變過程:
如果忽略速度v的影響,則得: 絕熱過程:
多變過程:
式中:Lk、Ln--絕熱、多變過程流體機械對單位質(zhì)量氣體所作的全功 J/kg L'k、L'n--絕熱、多變過程流體機械對單位質(zhì)量氣體所作的壓縮功 J/kg 馬赫數(shù): 聲速是指聲波在空氣介質(zhì)中傳播的速度。聲波是一種微弱的擾動波。通常將一切微弱擾動波的傳播速度都叫聲速。
絕熱過程聲速為:
上式說明,氣體的聲速決定與介質(zhì)的溫度T,當k=1.4,R=287.1 J/(kg.K)代入式中得:
m/s 當溫度為15oC時空其中的聲速為a=340 m/s。 工程上將氣流的速度與音速之比稱為馬赫數(shù),用符號M表示:
當氣體 v<a 時的流動為亞聲速流動; 當氣體 v>a 時的流動為超聲速流動; 當氣體 v=a 時的流動稱為聲速流動或臨界狀態(tài)。 流動特性: 氣體沿著變截面管道流動時,其流速符合下式:
式中:M=v/a。 有效截面積: 氣動元件、管路等的流通能力可以采用有效截面積S值表示,也可以流量等來表示。 定義及簡化計算: 氣體流經(jīng)節(jié)流孔(如閥口)時,由于實際流體存在粘性,使流束的收縮比節(jié)流孔名義截面積S0還小,此zui小截面積S稱為有效截面積。它代表了節(jié)流孔的流通能力。顯然,節(jié)流孔的有效截面積S不等于它的名義截面積S0,而小于S0。二者比值為收縮系數(shù),以a表示:
氣動元件的流通能力也常用S值來表示,即把氣體通過氣動元件的流動看成類似相同條件下通過節(jié)流孔板的流動,這是研究問題的復(fù)雜性大為簡化。 對于管路有效截面積S可按下式計算:
S=a'S0 mm2
有效截面積測試方法: 氣動元件的有效截面即可通過測試確定。下圖為電磁換向閥的S值測定裝置,由容器放氣特性測定放氣時間,算出S值:
式中:S--有效截面積 mm2; V--容器的容積 L; t--放氣時間 s; T--以溫度表示的室溫 K; p1--容器內(nèi)初始壓力(相對) MPa p1=0.5MPa ; p2--放氣后容器內(nèi)剩余壓力 (相對) MPa p2=0.2MPa; 注:當流動為聲速時適用,在亞聲速不適用 系統(tǒng)中多個元件合成的S值 1.系統(tǒng)中若干個元件并聯(lián)合成的有效截面積:
2.系統(tǒng)中若干個元件串聯(lián)合成的有效截面積:
式中:SR--合成有效截面積; S1、S2……Sn--各元件有效截面積;
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